Очерк 6.
Электродинамика Максвелла
7.1. Состояние вопроса и постановка задачи 7.3. Теплота, внутренняя энергия и энтальпия газа 7.4. Температура, давление и уравнение состояния газа 7.5. Первое начало термодинамики 7.7. Второе начало термодинамики 7.8. Статистическое толкование энтропии 7.9. Термодинамические процессы 7.11. Эффективность преобразования теплоты Пример 7.1. Атмосферный двигатель
Очерк 8. Макроскопическая природа трения
|
[Главная][Презентация][Очерки][Статьи][Брошюра][Изобретения][Мой архив] 7.6. Теплоёмкость газа
Определим
предельно низким такое температурное состояние газа, при котором он превращается
в жидкость. В этом случае молекулы газа перестают быть свободными и обретают
связь, т.е. кинетическая энергия свободного поступательного движения молекул в
соотношении (7.5) становится равной нулю, и вся внутренняя энергия газа-жидкости
обусловлена кинетической энергией вращения молекул
½mu2.
Для покоящегося вещества (Hj
= 0)
согласно (7.1) в этом состоянии имеем равенство
Qj
= –
Wj
.
При учёте (7.10) это приводит к следующему выражению для внутренней энергии
молекулы:
Используем далее последний результат в качестве граничного условия при
интегрировании соотношения (7.6); имеем:
В свою
очередь полученный результат приводит к следующему определению теплоёмкости при
постоянном объёме или собственной (внутренней) энергоёмкости
молекулы и газа в целом: Оно хорошо согласуется с экспериментальной зависимостью CV (T) для молекулярного водорода (рис. 7.3): при низкой температуре (в области 50К) его теплоёмкость равна 3R /2, что соответствует значению n = 1 в формуле (7.15), при комнатной температуре теплоёмкость водорода равна 5R /2 (n = 2), а при высокой температуре она равна 7R /2 (n = 3) [3].
Из определения (7.8) далее имеем следующие выражения для истинной теплоёмкости
молекулы и газа: [Главная][Презентация][Очерки][Статьи][Брошюра][Изобретения][Мой архив] |