ОЧЕРКИ

 

Введение
 

Очерк 1. Проблема единства физики

 

Очерк 2. Релятивистская механика, пространство-время и Вселенная

 

Очерк 3. Тяготение

 

Очерк 4. Кванты и атомы

 

Очерк 5. Свойства атомного ядра

 

Очерк 6. Электродинамика Максвелла

 

Очерк 7. Новое учение о теплоте

 7.1. Состояние вопроса и постановка задачи

7.2. Функция состояния

7.3. Теплота, внутренняя энергия и энтальпия газа

7.4. Температура, давление и уравнение состояния газа

7.5. Первое начало термодинамики

7.6. Теплоёмкость газа

7.7. Второе начало термодинамики

7.8. Статистическое толкование энтропии

7.9. Термодинамические процессы

7.10. Термодинамические циклы

7.11. Эффективность преобразования теплоты

7.12. Рассеянная теплота

Пример 7.1. Атмосферный двигатель

Пример 7.2. Тепловой насос

ЛИТЕРАТУРА

 

Очерк 8. Макроскопическая природа трения

 

Заключение

[Главная][Презентация][Очерки][Статьи][Брошюра][Изобретения][Мой архив]

7.6. Теплоёмкость газа

Определим предельно низким такое температурное состояние газа, при котором он превращается в жидкость. В этом случае молекулы газа перестают быть свободными и обретают связь, т.е. кинетическая энергия свободного поступательного движения молекул в соотношении (7.5) становится равной нулю, и вся внутренняя энергия газа-жидкости обусловлена кинетической энергией вращения молекул ½mu2. Для покоящегося вещества (Hj = 0) согласно (7.1) в этом состоянии имеем равенство Qj = – Wj . При учёте (7.10) это приводит к следующему выражению для внутренней энергии молекулы:
W
0j = ½ mu 2 = ½ kT.

Используем далее последний результат в качестве граничного условия при интегрировании соотношения (7.6); имеем:
Wj = mcu + ½ mu 2 = kT(n + ½ ),

где введено
n = c/u = 1,2,3…— условие стационарного режима движения молекул (режима стоячей волны), при котором реализуется известный из опыта квантовый характер энергетических уровней молекул.

В свою очередь полученный результат приводит к следующему определению теплоёмкости при постоянном объёме или собственной (внутренней) энергоёмкости молекулы и газа в целом:
CjV = dWj /dT = k(n + ½ ),

(7.15)  
CV = CjV NA = R(n + ½ ).

Оно хорошо согласуется с экспериментальной зависимостью CV (T) для молекулярного водорода (рис. 7.3): при низкой температуре (в области 50К) его теплоёмкость равна 3R /2, что соответствует значению n = 1 в формуле (7.15), при комнатной температуре теплоёмкость водорода равна 5R /2 (n = 2), а при высокой температуре она равна 7R /2 (n = 3) [3].

Рис. 7.3. Экспериментальная зависимость Cv молекулярного водорода от температуры.

Из определения (7.8) далее имеем следующие выражения для истинной теплоёмкости молекулы и газа:
Cj = dQj /dT = k,

(7.16)
  C = dQ/dT = R;
а из соотношения (7.2) — для теплоёмкости при постоянном давлении или полной энергоёмкости молекулы и газа:

Cjp
= dHj /dT = CjV + k,
(7.17)  
Cp = dH/dT = CV + R.

НАЗАД   <  >   ВПЕРЁД

[Главная][Презентация][Очерки][Статьи][Брошюра][Изобретения][Мой архив]

Хостинг от uCoz